金屬奈米粒子在光波照射下，會產生感應電荷，此感應電荷的行為可用偶極矩(dipole)來表示，且當兩顆金奈米粒子夠近的話，使得近場增強型電場區域互相重疊時，將會出現電漿子耦合（plasmon coupling）現象，本論文主要探討金奈米粒子在消散場中的耦合現象。
本論文以三維有限時域差分法(FDTD)作為工具，分析頻譜在不同偏振的消散場對金奈米粒子、金奈米對的耦合現象，並針對其共振模態進行討論與解釋。從模擬的結果可以知道，基板效應的影響非常大，且奈米粒子的形狀效應會隨它本身的大小而有不同。另一方面，我們發現全反射所產生的消散場，並不是均勻的電場，這種不均勻的特性，會影響次波長奈米結構的表面的電荷分佈，進而改變表面電漿子耦合的效應。

[1] H. Raether, Surface Plasmons (Springer , New York,1988).
[2] A. V. Zayats, I. I. Smolyaninov, A. A. Maradudin,Phys. Reports 408, 131 (2005).
[3] D. A. Schultz, Current Opinion in Biotechnology 14,13 (2003).
[4] M. Moskovits, Rev. Mod. Phys. 57, 783 (1985).
[5] Katherine A.Willets and Richard P. Van Duyne, Annu. Rev. Phys. Chem.
58:267–97 (2007)
[6] Yang SC, Kobori H , He CL, Lin MH , Chen HY , Li CC , Kanehara M ,
Teranishi T , Gwo S, Nano Lett. 2010, 10, 632-637
[7] 吳民權、劉威志 表面電漿子理論與模擬, 物理雙月刊, 28, 486 (2006)
[8] M.Kwekwe, The Scatterung of Light and other Electromagnetic Radiation. New
York; Acdaemic Press, 84(1969)
[9] C. Bohren and D. Huffman, “Absorption and Scattering of Light by Small Particles” (Wiley, New York, 1983).
[10] J. J. Mock, M. Barbic, D. R. Smith, D. A. Schultz, and S. Schultz, J. Chem. Phys. 116, 6755 (2002).
[11] P. Nordiander, C. Oub re, E. Prodan, K. Li, and M. l. Stockman, Nano Lett. 2004, 4, 899-903
[12] Wind, M. M; Vlieger,J. ;Bedeaux, D. Physica A 1987,141,33
[13]Okamoto, T; Yamaguchi, I, J Phys Chem B 2003;107:10321-24
[14] Noguez, C; J Phys Chem C 2007,111,3806-3819
[15] Knight, M. W., Y. Wu, et al. (2009). "Substrates Matter: Influence of an Adjacent
Dielectric on an Individual Plasmonic Nanoparticle." Nano Letters 9(5): 2188-2192.
[16] John David jackson, “Classical electrodynamics”, 3 rd Edition
[17] Sund, Susan E.Swanson, Joel A. Axelrod, Daniel, Biophysical Journal ,77 ,4 ,2266(1999)
[18] Allen Taflove, Susan C. Hagness, "Computational Electrodynamics, The Finite-Difference Time-Domain Method, 3rd Edition" (2005).
[19]葛德彪,關玉波”電磁波時域有限差分方法,2nd”,西安電子科技大學出版社,2005
[20] 楊舒淳,”耦合金奈米粒子結構之奈米電漿光子學研究”, 國立清華大學,民
國98年